Publication

Affine Lie-Poisson reduction, Yang-Mills magnetohydrodynamics, and superfluids

Tudor Ratiu, François Gay-Balmaz
2008
Conference Papers

Résumé

This paper develops the theory of affine Lie-Poisson reduction and applies this process to Yang-Mills and Hall magnetohydrodynamics for fluids and superfluids. As a consequence of this approach, the associated Poisson brackets are obtained by reduction of a canonical cotangent bundle. A Kelvin-Noether circulation theorem is presented and is applied to these examples.

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https://infoscience.epfl.ch/entities/publication/953e40f1-8163-44eb-8d7d-bf71305c3a58

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Concepts associés (17)

Fibré cotangent

En géométrie différentielle, le fibré cotangent associé à une variété différentielle M est le fibré vectoriel T*M de son fibré tangent TM : en tout point m de M, l' est défini comme l'espace dual de l'espace tangent : Les sections lisses du fibré cotangent sont les 1-formes différentielles, l'une d'entre elles étant remarquable et appelée 1-forme tautologique (ou 1-forme de Poincaré, ou 1-forme de Liouville, ou 1-forme canonique, ou potentiel symplectique). Sa dérivée extérieure donne une 2-forme symplectique canonique.

Crochet de Poisson

En mécanique hamiltonienne, on définit le crochet de Poisson de deux observables et , c'est-à-dire de deux fonctions sur l'espace des phases d'un système physique, par : où les variables, dites canoniques, sont les coordonnées généralisées et les moments conjugués . C'est un cas particulier de crochet de Lie. Avant de continuer, soulignons au passage qu'il existe deux conventions de signes au crochet de Poisson. La définition donnée ci-haut est dans la convention de signe employée par Dirac, Arnold , Goldstein et de Gosson pour n'en citer que quelques-uns.

Fibré tangent

En mathématiques, et plus précisément en géométrie différentielle, le fibré tangent TM associé à une variété différentielle M est la somme disjointe de tous les espaces tangents en tous les points de la variété, soit : où est l'espace tangent de M en x. Un élément de TM est donc un couple (x, v) constitué d'un point x de M et d'un vecteur v tangent à M en x. Le fibré tangent peut être muni d'une topologie découlant naturellement de celle de M.

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