Publication

Universal Dynamics and Controlled Switching of Dissipative Kerr Solitons in Optical Microresonators

Tobias Kippenberg, Victor Brasch, Maxim Karpov, Hairun Guo, Martin Hubert Peter Pfeiffer, Erwan Guillaume Albert Lucas, Arne Kordts
2016
Conference Papers

Résumé

We discover a novel mechanism allowing for successive reduction of the number of dissipative Kerr solitons in optical microresonators. It is demonstrated that multiple and single soliton state can be deterministically accessed.

Source officielle

https://infoscience.epfl.ch/entities/publication/edce318f-e324-4139-93d5-3841aced5902

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Concepts associés (8)

Soliton

Un soliton est une onde solitaire qui se propage sans se déformer dans un milieu non linéaire et dispersif. On en trouve dans de nombreux phénomènes physiques de même qu'ils sont la solution de nombreuses équations aux dérivées partielles non linéaires. thumb|Soliton hydrodynamique. Le phénomène associé a été observé pour la première fois en 1834 par l'Écossais John Scott Russell qui l'a observé initialement en se promenant le long d'un canal : il a suivi pendant plusieurs kilomètres une vague remontant le courant qui ne semblait pas vouloir faiblir.

Défaut topologique

En cosmologie, un défaut topologique est une configuration souvent stable de matière que certaines théories prédisent avoir été formée lors des transitions de phase de l'univers primitif. Selon la nature des brisures de symétrie, on suppose la formation de nombreux solitons au travers du mécanisme de Brout-Englert-Higgs-Hagen-Guralnik-Kibble. Les défauts topologiques les plus courants sont les monopôles magnétiques, les cordes cosmiques, les murs de domaine, les skyrmions et les textures.

Système intégrable

En mécanique hamiltonienne, un système intégrable au sens de Liouville est un système qui possède un nombre suffisant de indépendantes. Lorsque le mouvement est borné, la dynamique est alors périodique ou quasi périodique. Soit un système à N degrés de liberté qui est décrit à l'instant par : les N coordonnées généralisées les N moments conjugués . À chaque instant, les 2N coordonnées définissent un point dans l'espace des phases Γ = R2N. L'évolution dynamique du système sous le flot hamiltonien se traduit par une courbe continue appelée orbite dans cet espace des phases.

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